Sóng cắt chia tách

Sóng cắt chia tách, còn được gọi là lưỡng chiết địa chấn, là hiện tượng xảy ra khi sóng cắt phân cực vào một môi trường dị hướng. Tia sóng cắt chia tách thành hai sóng cắt phân cực. Sóng cắt chia tách thường được dùng như một công cụ để kiểm tra tính dị hướng của một khu vực được quan tâm. Các phép đo này phản ánh đúng mức độ dị hướng và giúp hiểu rõ hơn về sự liên kết tinh thể.^[1] Chúng ta có thể nghĩ sự dị hướng của một vùng cụ thể là một hộp đen và các phép đo sóng cắt chia tách là một cách nhìn xem cái gì ở trong hộp.

Cơ chế vật lý

Sự chênh lệch trong vận tốc di chuyển của hai sóng cắt có thể được giải thích bằng cách so sánh sự phân cực của chúng với hướng dị tính chủ yếu trong khu vực. Sự tương tác giữa những hạt nhỏ mà tạo nên vật rắn và chất lỏng có thể được sử dụng như so sánh tương tự cho cách sóng di chuyển qua một môi trường. Chất rắn liên kết rất chặt chẽ các hạt nên truyền năng lượng rất nhanh chóng và hiệu quả. Trong chất lỏng, các hạt được gắn kết lỏng lẻo hơn nhiều và thường tốn nhiều thời gian để năng lượng được truyền đi. Bởi vì các hạt phải di chuyển xa hơn để truyền năng lượng cho nhau. Nếu một sóng cắt bị phân cực song song với các vết nứt trong môi trường đẳng hướng, thì nó có thể trông như sóng tối màu xanh trong hình. Sóng này tác động vào hạt giống như năng lượng được chuyển qua một chất rắn. Nó sẽ có một vận tốc cao vì sự gần nhau của các hạt. Nếu có một sóng cắt đó bị phân cực vuông góc với vết nước bị lấp đền bởi chất lỏng hoặc tinh thể olivine nhỏ dài có trong môi trường, thì nó sẽ tác động vào các hạt giống như ở chất lỏng hoặc khí. Năng lượng này sẽ được truyền chậm hơn qua môi trường và vận tốc chậm hơn so với sóng cắt đầu tiên. Thời gian chậm giữa sự đến của các sóng cắt phụ thuộc vào vài yếu tố bao gồm độ dị hướng và khoảng cách sóng di chuyển tới những trạm thu. Môi trường có các vết nức rộng hơn, lớn hơn sẽ chậm hơn một môi trường với các vết nước nhỏ hoặc thậm chí là vết nứt đóng. Sóng cắt chia tách sẽ tiếp tục xảy ra cho đến khi vận tốc sóng cắt dị hướng về đến 5,5%.^[2]

Giải thích toán học

Giải thích toán học (lý thuyết Ray)^[3]

Phương trình chuyển động trong hệ tọa độ Descartes hình chữ nhật có thể được viết như sau

\frac{\partial}{\partial x_{i}} [c_{i j k l} \frac{\partial U_{k}}{\partial x_{l}}] = ρ \frac{\partial^{2} U_{j}}{\partial t^{2}}

(1)

trong đó t là thời gian, $ρ$ là khối lượng riêng, $U_{j}$ là thành phần của li độ U, và $c_{i j k l}$ đại diện cho tenxơ đàn hồi.
Mặt sóng có thể được mô tả bởi phương trình

t = τ (x_{i})

(2)

Nghiệm của phương trình (1) có thể được thể hiện như là một chuỗi:

U_{k} (x_{i}, t) = \sum_{n = 0}^{\infty} U_{k}^{(n)} (x_{i}) f_{n} (t - τ (x_{i}))

(3)

trong đó hàm $f_{n} (ϑ)$ thỏa mãn mối quan hệ

d f_{n + 1} (ϑ) / d ϑ = f_{n} (ϑ)

(4)

Thay thế (3) vào (1),

N (U^{(n)}) - M (U^{(n - 1)}) + L (U^{(n - 2)}) = 0

(5)

trong đó các toán tử véc tơ N, M, L được đưa ra bởi các công thức:

{\begin{matrix} N_{j} (U^{(n)}) = Γ_{j k} U_{k}^{(n)} - U_{j}^{(n)} \\ M_{j} (U^{(n)}) = p_{i} a_{i j k l} \frac{\partial U_{k}^{(n)}}{\partial x_{l}} + ρ^{- 1} \frac{\partial}{\partial x_{i}} (ρ a_{i j k l} p_{l} U_{k}^{(n)}) \\ L_{j} (U^{(n)}) = ρ^{- 1} \frac{\partial}{\partial x_{i}} (ρ a_{i j k l} \frac{\partial U_{k}^{(n)}}{\partial x_{l}}) \end{matrix}

(6)

trong đó

Γ_{j k} = p_{i} p_{l} a_{i j k l}, a_{i j k l} = c_{i j k l} / ρ, p_{i} = \frac{\partial τ}{\partial x_{i}}

(7)

Với bậc đầu tiên $n = 0$ vì vậy $U^{(- 1)} = U^{(- 2)} = 0$ và chỉ còn lại thành phần đầu tiên của phương trình (5).
Do đó,

N_{j} (U^{(0)}) = Γ_{j k} U_{k}^{(0)} - U_{j}^{(0)} = = (Γ_{j k} - δ_{j k}) U_{k}^{(0)} = = 0

(8)

Để có được nghiệm của phương trình (8), cần có giá trị riêng và vectơ riêng của ma trận $Γ_{j k}$ ,

D e t (Γ_{j k} - G δ_{j k}) = 0

(9)

có thể được viết lại thành

G^{3} - P G^{2} + Q G - R = 0

(9)

trong đó các giá trị $P, Q$ và $R$ là lượng bất biến của ma trận đối xứng $Γ_{j k}$ .
Ma trận $Γ_{j k}$ có ba vectơ riêng: $g_{1}, g_{2}, g_{3}$ tương ứng với ba giá trị riêng $G_{1}, G_{2},$ và $G_{3}$ .

Trong môi trường đẳng hướng, $G_{1} = α^{2} p_{i} p_{i}$ tương ứng với sóng dọc và $G_{2} = G_{3} = β^{2} p_{i} p_{i}$ tương ứng với hai sóng cắt cùng di chuyển.
Trong môi trường dị hướng, $G_{2} \neq G_{3}$ chỉ ra rằng hai sóng cắt chia tách.

Xem thêm

Tham khảo

^ Aki, K; Richards, P.G. (2002). "Quantitative Seismology" . University Science Books, Sausalito, CA. {{Chú thích tạp chí}}: Chú thích magazine cần |magazine= (trợ giúp)
^ S. Crampin; S. Peacock (2008). "A review of the current understanding of seismic shear-wave splitting in the Earth's crust and common fallacies in interpretation". Wave Motion. Quyển 45 số 6. tr. 675–722. doi:10.1016/j.wavemoti.2008.01.003.
^ Vecsey, L., J; Babuska, V. (2008). "Shear-wave splitting measurements-Problems and solutions". Tectonophysics. Quyển 462. tr. 178–196. Bibcode:2008Tectp.462..178V. doi:10.1016/j.tecto.2008.01.021.{{Chú thích tạp chí}}: Quản lý CS1: nhiều tên: danh sách tác giả (liên kết)

Đọc thêm

Crampin, S.; Lovell, J.H. (1991). "A decade of shear-wave splitting in the Earth's crust: what does it mean? what use can we make of it? and what should we do next?". Geophysics Journal International. Quyển 107. tr. 387–407. doi:10.1111/j.1365-246x.1991.tb01401.x.
Crampin, S.; Peacock, S. (2005). "A review of shear-wave splitting in the compliant crack-critical anisotropic Earth". Wave Motion. Quyển 41. tr. 59–77. doi:10.1016/j.wavemoti.2004.05.006.
Long, M. D.; Hoop, M. V. (2008). "Wave-equation shear wave splitting tomography". Geophysics Journal International. Quyển 172. tr. 311–330. doi:10.1111/j.1365-246x.2007.03632.x.
Pastori, M.; Piccinini, D.; Margheriti, L.; Improta, L.; Valoroso, L.; Chiaraluce, L.; Chiarabba, C. (2009). "Stress aligned cracks in the upper crust of the Val d'Agri region as revealed by shear wave splitting". Geophysical Journal International. Quyển 179 số 1. tr. 601–614. doi:10.1111/j.1365-246x.2009.04302.x.
Piccinini, D; Pastori, M.; Margheriti, L. "ANISOMAT+: An automatic tool to retrieve seismic anisotropy from local earthquakes". Computers & Geosciences. Quyển 56. tr. 62–68. doi:10.1016/j.cageo.2013.01.012.
Savage, M. K.; February (1999). "Seismic anisotropy and mantle deformation: What have we learned from shear wave splitting?". Reviews of Geophysics. Quyển 37. tr. 65–106. Bibcode:1999RvGeo..37...65S. doi:10.1029/98rg02075.
Ucisik, N.; Hanka, W.; Dahl-Jensen, T.; Mosegaard, K.; Priestley, K. (2008). "Variations of shear-wave splitting in Greenland: Mantle anisotropy and possible impact of the Iceland plume". Tectonophysics. Quyển 462. tr. 137–148. doi:10.1016/j.tecto.2007.11.074.

Liên kết ngoài

Mã MATLAB để diễn tả

Bạn có thể tải về một mã MATLAB mã và tạo ra một đoạn phim ở đây Lưu trữ ngày 9 tháng 3 năm 2013 tại Wayback Machine trên trang web MathWorks.

[Aki-1] Aki, K; Richards, P.G. (2002). "Quantitative Seismology" . University Science Books, Sausalito, CA. {{Chú thích tạp chí}}: Chú thích magazine cần |magazine= (trợ giúp)

[Crampin2008-2] S. Crampin; S. Peacock (2008). "A review of the current understanding of seismic shear-wave splitting in the Earth's crust and common fallacies in interpretation". Wave Motion. Quyển 45 số 6. tr. 675–722. doi:10.1016/j.wavemoti.2008.01.003.

[Vecsey-3] Vecsey, L., J; Babuska, V. (2008). "Shear-wave splitting measurements-Problems and solutions". Tectonophysics. Quyển 462. tr. 178–196. Bibcode:2008Tectp.462..178V. doi:10.1016/j.tecto.2008.01.021.{{Chú thích tạp chí}}: Quản lý CS1: nhiều tên: danh sách tác giả (liên kết)

[1]

[2]

[3]